Skip to content

Commit

Permalink
Even more fixes
Browse files Browse the repository at this point in the history
  • Loading branch information
DanMax03 committed May 22, 2024
1 parent 3587ed5 commit dc89b65
Show file tree
Hide file tree
Showing 7 changed files with 19 additions and 23 deletions.
Original file line number Diff line number Diff line change
Expand Up @@ -17,7 +17,7 @@ \subsection*{Собственные значения компактных опе
\[
\lim_{k \to \infty} \lambda x_{n_k} = y \Lra \lim_{k \to \infty} x_{n_k} = \frac{1}{\lambda}y
\]
Однако, это ещё не всё. Нам также нужно показать, что $y \in \ker A_\lambda$ --- принадлежит рассматриваемому подпространству. Для этого мы применим оператор $A$ к обеим частям предела (в его силу непрерывности):
Однако, это ещё не всё. Нам также нужно показать, что $y \in \ker A_\lambda$ --- принадлежит рассматриваемому подпространству. Для этого мы применим оператор $A$ к обеим частям предела (в силу его непрерывности, предел можно вынести):
\[
\lim_{k \to \infty} Ax_{n_k} = y = \frac{1}{\lambda} Ay \Lra Ay = \lambda y \Lra y \in \ker A_\lambda
\]
Expand Down
Original file line number Diff line number Diff line change
Expand Up @@ -56,7 +56,7 @@ \subsection{В пространстве $L_1(\R)$}
\begin{proposition} (формула умножения)
Пусть $f, g \in L_1(\R)$, тогда
\[
\int_Y f(y)\wdh{g}(y)d\mu(y) = \int_Y \wdh{f}(y)g(y)d\mu(y)
\int_\R f(y)\wdh{g}(y)d\mu(y) = \int_\R \wdh{f}(y)g(y)d\mu(y)
\]
\end{proposition}

Expand All @@ -71,13 +71,13 @@ \subsection{В пространстве $L_1(\R)$}
\begin{proof}
Распишем преобразование Фурье по определению:
\[
\int_Y f(y)\wdh{g}(y)d\mu(y) = \int_Y \int_\R f(y)g(x)e^{-ixy}d\mu(x)d\mu(y)
\int_\R f(y)\wdh{g}(y)d\mu(y) = \int_\R \int_\R f(y)g(x)e^{-ixy}d\mu(x)d\mu(y)
\]
Покажем, что мы можем переставить интегралы (по следствию теоремы Фубини). Для этого оценим повторный интеграл:
\begin{multline*}
\int_Y \int_\R |f(y)g(x)e^{-ixy}|d\mu(x)d\mu(y) = \int_Y \int_\R |f(y)g(x)|d\mu(x)d\mu(y) \le
\int_\R \int_\R |f(y)g(x)e^{-ixy}|d\mu(x)d\mu(y) = \int_\R \int_\R |f(y)g(x)|d\mu(x)d\mu(y) \le
\\
\|g\|_1\int_Y |f(y)|d\mu(y) \le \|f\|_1\|g\|_1
\|g\|_1\int_\R |f(y)|d\mu(y) \le \|f\|_1\|g\|_1
\end{multline*}
Дальнейшие рассуждения тривиальны --- собрать внутренний интеграл в преобразование Фурье $f$.
\end{proof}
Expand Down
Original file line number Diff line number Diff line change
Expand Up @@ -24,7 +24,7 @@
\subsection{В пространстве $L_2(\R)$}

\begin{note}
До этого момента мы рассмтривали преобразование Фурье в \textit{ассимметричной форме} (коэффициенты перед интегралами разные). Далее нам крайне важно перейти от этого варианта к симметричному, то есть теперь и в прямом, и в обратном преобразовании Фурье будет записан коэффициент $\frac{1}{\sqrt{2\pi}}$ перед интегралом.
До этого момента мы рассматривали преобразование Фурье в \textit{ассимметричной форме} (коэффициенты перед интегралами разные). Далее нам крайне важно перейти от этого варианта к симметричному, то есть теперь и в прямом, и в обратном преобразовании Фурье будет записан коэффициент $\frac{1}{\sqrt{2\pi}}$ перед интегралом.
\end{note}

\begin{reminder}
Expand All @@ -35,7 +35,7 @@ \subsection{В пространстве $L_2(\R)$}
\end{reminder}

\begin{proposition} \textcolor{red}{(не по лектору)}
Если пространство Шварца инвариантно относительно преобразования Фурье.
Пространство Шварца инвариантно относительно преобразования Фурье.
\end{proposition}

\begin{reminder} \textcolor{red}{(не по лектору)}
Expand Down
Original file line number Diff line number Diff line change
Expand Up @@ -56,7 +56,7 @@
\end{proof}


\begin{lemma}
\begin{lemma} \label{op_bot_bounded_im}
Пусть $B \in \cL(H)$ и $B$ ограничен снизу. Тогда $\cl(\im B) = \im B$.
\end{lemma}

Expand Down
Original file line number Diff line number Diff line change
Expand Up @@ -96,7 +96,7 @@ \section{Спектр. Резольвента}
\]
Отсюда можно вернуться к оценке и уже работать чисто с рядом (напомню, что $\|\Delta B\| = |\Delta \lambda|$):
\begin{multline*}
\|(B + \Delta B)^{-1} - B^{-1}\| = \no{\sum_{k = 1}^\infty (-1)^k(B^{-1}\Delta B)^kB^{-1}} \le \sum_{k = 1}^\infty \|B^{-1}\|^{k + 1}\|\Delta B\|^k =
\|(B + \Delta B)^{-1} - B^{-1}\| = \no{\sum_{k = 1}^\infty (-1)^k(B^{-1}\Delta B)^kB^{-1}} \le
\\
\|B^{-1}\|\sum_{k = 1}^\infty (\|B^{-1}\| \cdot \|\Delta B\|)^k = \|B^{-1}\| \cdot \frac{\|B^{-1}\| \cdot \|\Delta B\|}{1 - \|B^{-1}\| \cdot \|\Delta B\|} \xrightarrow[\Delta \lambda \to 0]{} 0
\end{multline*}
Expand Down
Original file line number Diff line number Diff line change
Expand Up @@ -32,7 +32,7 @@
\]
В силу последнего доказанного утверждения, мы можем связать $r(A)$ с $r(A^n)$ следующим образом:
\[
r(A^n) = \sup_{\mu \in \sigma(A^n)} |\mu| \ge \sup_{\lambda \in \sigma(A)} |\lambda^n| \ge r(A)^n
r(A^n) = \sup_{\mu \in \sigma(A^n)} |\mu| \ge \sup_{\lambda \in \sigma(A)} |\lambda^n| = r(A)^n
\]
Стало быть, $r(A) \le \sqrt[n]{r(A^n)}$. При этом, по утверждению \ref{prop10_for_radius} имеем $r(A^n) \le \|A^n\|$. Получилось, что верхний предел не превосходит любого элемента последовательности $\sqrt[n]{\|A^n\|}$, а это означает, что он не превосходит их нижнего предела. Такое возможно только тогда, когда существует просто предел.
\end{proof}
Expand Down Expand Up @@ -140,27 +140,23 @@ \section{Самосопряжённые операторы}
\end{proof}

\begin{theorem} (Критерий принадлежности спектру самосопряжённого оператора)
\[
\lambda \in \rho(A) \Lra A_\lambda \text{ --- ограниченный снизу, то есть } \exists m > 0\ \forall x \in H \colon \|A_\lambda x\| \ge m\|x\|
\]
\begin{enumerate}
\item $\lambda \in \rho(A) \Lra A_\lambda \text{ --- ограниченный снизу, то есть } \exists m > 0\ \forall x \in H \colon \|A_\lambda x\| \ge m\|x\|$

\item $\lambda \in \sigma(A) \Lra \exists x_n \in H \such \|x_n\| = 1 \wedge \lim_{n \to \infty} \|A_\lambda x_n\| = 0$
\end{enumerate}
\end{theorem}

\begin{note}
У теоремы есть эквивалентная формулировка:
\[
\lambda \in \sigma(A) \Lra \exists \{x_n\}_{n = 1}^\infty \colon \|x_n\| = 1 \wedge \|A_\lambda x_n\| \xrightarrow[n \to \infty]{} 0
\]
\end{note}

\begin{proof}~
\begin{proof}
Второй пункт --- тривиальное отрицание обеих частей первого. Поэтому, доказывать будем только первую эквивалентность:
\begin{itemize}
\item[$\Ra$] Раз $\lambda \in \rho(A)$, то $A_\lambda$ обратим, а значит биективен. По теореме \ref{reverse_op_crit} всё сразу доказано.

\item[$\La$] По той же теореме, $A_\lambda$ должен быть непрерывно обратим. Более того, $\ker A_\lambda = \{0\}$, а в силу разложения пространства имеем следующее:
\[
\cl(\im A_\lambda) \oplus \ker A_\lambda = H = \cl(\im A_\lambda)
\]
А в силу леммы \ref{conj_op_bot_bounded_lemma} имеем $\im A_\lambda = \cl(\im A_\lambda) = H$.
Также по лемме \ref{op_bot_bounded_im} имеем $\im A_\lambda = \cl(\im A_\lambda) = H$.
\end{itemize}
\end{proof}

Expand Down
Original file line number Diff line number Diff line change
Expand Up @@ -68,7 +68,7 @@
\]
Также из определения $m_+$ следует, что $A_{m_+}$ --- отрицательно полуопределенный оператор. Так как неравенство КБШ справедливо для скалярных произведений, порождённых положительными полуопределёнными операторами, то перейдём к $B = -A_{m_+}$. Чтобы получить требуемое, нам достаточно показать предел $\lim_{n \to \infty} Bx_n = 0$. Запишем четвёртую степень нормы следующим образом:
\[
\|Bx_n\|^2 = |(x_n, Bx_n)_B|^2 \le |(x_n, x_n)_B| \cdot |(Bx_n, Bx_n)_B| = |(Bx_n, x_n)| \cdot |(B^2x_n, Bx_n)|
\|Bx_n\|^4 = |(x_n, Bx_n)_B|^2 \le |(x_n, x_n)_B| \cdot |(Bx_n, Bx_n)_B| = |(Bx_n, x_n)| \cdot |(B^2x_n, Bx_n)|
\]
Первый сомножитель стремится к нулю, а второй ограничен:
\[
Expand Down

0 comments on commit dc89b65

Please sign in to comment.